Конформное поведение это: КОНФОРМНОЕ ПОВЕДЕНИЕ — это… Что такое КОНФОРМНОЕ ПОВЕДЕНИЕ?

Автор: | 21.01.1970

Содержание

КОНФОРМНОЕ ПОВЕДЕНИЕ — это… Что такое КОНФОРМНОЕ ПОВЕДЕНИЕ?

КОНФОРМНОЕ ПОВЕДЕНИЕ

Antinazi. Энциклопедия социологии, 2009

  • КОНФОРМИЗМ СОЦИАЛЬНЫЙ
  • КОНФОРМНОСТЬ

Смотреть что такое «КОНФОРМНОЕ ПОВЕДЕНИЕ» в других словарях:

  • Социальное поведение — (англ. Social behavior)  поведение, выражающееся в совокупности поступков и действий индивида или группы в обществе и зависящее от социально экономических факторов и господствующих норм[1][2]. Изучением социального поведения человека… …   Википедия

  • КОНФОРМИЗМ — (позднелатинск. conformis подобный, сходный) приспособленчество п сивное принятие существующего порядка вещей господствующих мнений и т. д. К. следует отли чать от др. проявлений единообразия в поведении человека, напр., единообразия взглядов… …   Российская социологическая энциклопедия

  • Конформность (conformity) — К. это согласие в отношении нек рого свойства, аттитюда или поведения, осн. на простой принадлежности к группе. Как эмпирическая, так и концептуальная проблема К. заключается в установлении этого согласия (к рое не обязательно должно быть полным) …   Психологическая энциклопедия

  • психология гуманистическая — одно из ведущих направлений современной западной, преимущественно американской психологии. Зародилась в 50 е годы. Названа гуманистической, ибо признает главным предметом личность как уникальную целостную систему, коя представляет собой не нечто… …   Большая психологическая энциклопедия

  • кабардинцы и балкарцы — представители двух коренных народов, населяющих Кабардино Балкарию и имеющие в своей психологии и культуре много общего и много особенного.

    Общее объясняется длительностью совместного проживания на одной территории, непосредственного общения и… …   Этнопсихологический словарь

  • КАБАРДИНЦЫ И БАЛКАРЦЫ — представители двух коренных народов, населяющих Кабардино Балкарию и имеющие в своей психологии и культуре много общего и много особенного. Общее объясняется длительностью совместного проживания на одной территории, непосредственного общения и… …   Энциклопедический словарь по психологии и педагогике

  • СОЦИАЛЬНЫЙ КОНТРОЛЬ — (social control) практика всех видов социальных групп по предписанию и поощрению конформности и применению санкций к поведению, нарушающему принятые нормы. Социологи различают два основных процесса контроля: (а) интерыоризация норм и ценностей.… …   Большой толковый социологический словарь

  • КОНФОРМИЗМ — «приспособленчество». Конформность или конформное поведение психологическая характеристика позиции индивида относительно позиции группы, принятие или отвержение им определенного стандарта, мера подчинения индивида групповому давлению. … …   Глоссарий по политической психологии

  • РИМАНОВА ПОВЕРХНОСТЬ — а н а л и т и ч е с к ой ф у н к ц и и w=f(z) к о м п л е к с н о г о п е р ем е н н о г о z поверхность R такая, что данная полная аналитическая функция w=f(z), вообще говоря многозначная, может рассматриваться как однозначная аналитич. ция… …   Математическая энциклопедия

  • АТТИТЮД — одно из центральных понятий социологии и социальной психологии , имеющее давнюю историю изучения. В 1935 Г.Олпорт утверждал, что А. наиболее важный и характерный концепт современной социальной психологии . С тех пор понятие А. не утратило своей… …   Социология: Энциклопедия


Конформное поведение — это…

Вновь приветствую вас, дорогие друзья! Сегодня мы будем восполнять пробелы в таком важном понятии как “конформизм”. Эта тема относится к девиантному поведению, как это ни странно.

Знать и понимать, что такое конформное поведение — это крайне необходимо для усвоения многих тем, в частности, социальной сферы и права.

Понятие

Это понятие возникло довольно давно, однако подлинное значение приобрело в прошлом столетии, когда люди, испытывая давление от прессинга государства или идеологии были вынуждены подчиняться то одному, то другому.

В широком смысле конформное поведение — это такое поведение, которое лояльно, то есть подчиняется, требованиям группы лиц, органов власти либо иным другим субъектам.

Раскроем это определение. Уверен, вы слышали такие выражения: “Инициатива наказуема”, “Белая ворона” и пр. Эти выражения возникли неспроста. В социологии есть такой термин как солидарность, групповая солидарность. Люди в социальных и склонны не выделяться, а занимать подчиненную ей позицию. Только лидеры, обладая некоторыми большими мотивационными установками, способны направлять волю всех ее участников.

Остальные же ее участники конформны по отношению к ее ценностям и убеждениям. Даже если вы оказались в некой группе по ошибке, вы вряд ли будете громко всем заявлять, вы не разделяете ее ценностей.

Лучше тихо посидите, а потом уйдете — это поведение тоже будет конформным.

В социологии также конформное поведение является антиподом девиации: когда люди лояльны законам, правилам, то их поведение конформно. Роберт Мертон, американский социолог, даже выделял конформизм как отдельную стадию развития общества, нормальную, так сказать. А уже последующие стадии считались этапами усиления степени девиации.

Выделяют три вида конформизма

Подчинение — это такой вид конформности, который проявляется внешне в поведении человека. При этом сам он может внутренне и соглашаться с ценностями группы, в которой он находится.

Например, вы оказались в группе друзей, которая привела к другой группе их друзей, которых вы не знаете. Так или иначе, но большинство людей на вашем месте примут эту группу, если их ценности отличаются от привычных вам. Именно поэтому многие пробуют курить, если все вокруг курят. Или больше употребляют спиртных напитков, если вокруг люди больше их принимают внутрь.

Идентификация — это такой вид конформизма, при котором человек стремится подражать поведению в группе. Также как и она, в свою очередь ожидает от него подражанию. В качестве примера можно привести актерскую среду.

Интернализация, при такой степени конформизма индивид не просто выражает лояльность поведением, он искренне, внутренне принимает ценности данной группы, всецело разделяет их и подчиняется им. Именно на таких людях строится ядро этой социальной единицы, которые всецело преданы идеям и исключительно им лояльны.

Такой конформизм можно встретить в партиях, неформальных и очень организованных движениях и сообществах.

Ввиду всей этой темы не могу не отметить работу Эриха Фромма “Бегство от свободы”, в которой автор пытался вскрыть психологические особенности конформизма. Так, согласно его изысканиям, люди склонны подчиняться требованиям определенной группы, поскольку внутренне люди очень одиноки.

Нас в детстве не приучают искать себя в любви и творчестве. Поэтому люди, расторгнув первичные узы, узы детства, где был комфорт, пытаются заменить этот комфорт на участие к какой-либо группе: религиозной, политической или просто социальной. Человек хочет ощутить единство, подобное которому было только в детстве — в семье.

Интересная мысль, что скажете?

Поделиться в соц. сетях

Мини — лекция «Конформное поведение»

Мини-лекция «Конформное поведение»

Уважаемые педагоги, часто ли вам бездумно приходилось подчиняться давлению сверстников, следовать чужому мнению?

Как вы думаете: «Что такое «конформизм»?».

Оказывается, вынужденное принятие человеком норм и ценностей группы под угрозой потери этой группы или своего положения в ней получило название конформизма. Термином «конформизм» психологи определяют слепое следование человека за чужим мнением, чтобы не создавать в общении с другими лишних трудностей, добиваться поставленных задач, иногда идя при этом против истины. Другими словами, человек демонстрирует конформное поведение в ситуации, когда предпочитает выбирать мнение группы в ущерб своему собственному.

Конформизм в общем плане определяется как пассивное, приспособленческое принятие групповых стандартов в поведении, безоговорочное признание установленных порядков, норм и правил, безусловное признание авторитетов.

Конформизм повседневно существует в малых группах в школе, на работе, в клубах, в группах по интересам, в семье и воздействует на индивидуальные жизненные установки и изменение поведения.

Степень конформности человека обусловлена и зависит:

во-первых, от значимости для него высказываемого мнения. Чем оно важнее для него, тем ниже уровень конформности.

во-вторых, от авторитета тех, кто высказывает те или иные взгляды в группе. Чем выше их статус и авторитетность для группы, тем выше конформность членов этой группы.

в-третьих, от количества лиц, высказывающих ту или иную позицию, от их единодушия.

Давайте рассмотрим с вами такое понятие, как «конформное поведение». Конформные поведение – это ситуационное поведение человека в условиях конкретного группового давления. Другими словами, конформное поведение — соглашательское, бездумное поведение, стандарт поведения в группах, в которых ответственность распылена. «Я согласен. Я — как все!».

В основе конформного поведения обычно лежит страх и отсутствие привычки думать самостоятельно.

Выделяют два типа конформного поведения:

1. Внешнее подчинение, проявляющееся в сознательном приспособлении к мнению группы. При этом возможны два варианта самочувствия индивида:

  • подчинение сопровождается острым внутренним конфликтом;

  • приспособление происходит без сколько-нибудь ярко выраженного внутреннего конфликта.

2. Внутреннее подчинение, когда часть людей воспринимает мнение группы как свое собственное, придерживает его и за ее пределами. Существуют следующие виды внутреннего подчинения:

Таким образом, конформное поведение играет двойную, как положительную, так и отрицательную, роль в социализации личности: с одной стороны, конформное поведение способствует исправлению ошибочного мнения или поведения, если более правильным оказывается мнение большинства, при этом являясь защитой психики человека. С другой стороны, конформное поведение мешает утверждению собственного независимого поведения или мнения, творческого начала.

В заключении хочется сделать вывод:

скорее всего, для человека желательно проявление «разумной» доли конформизма, что определяется, в первую очередь, реальной самооценкой и достаточным уровнем уверенности в себе.

Виды конформизма

Характеристика видов конформного поведения

Конформизм – это довольно сложное социально-психологическое явление, которое исследуется с точки зрения его многогранности и многоаспектности.

На сегодняшний день исследователи выделили несколько видов конформного поведения, которые мы далее охарактеризуем.

Сегодня существуют следующие виды конформизма:

  • Внешний конформизм;
  • Внутренний конформизм;
  • Пассивный конформизм;
  • Активный конформизм;
  • Осознанный конформизм;
  • Бездумный конформизм.

Внешний конформизм – это вид конформного поведения, при котором человек подчиняется общим идеям и ценностям лишь внешне. Таким образом, он избегает проблем, с которыми может столкнуться в случае неповиновения власти или окружающим. При этом, внутреннее он все еще остается верен своим идеям и принципам, но не стремится демонстрировать это в жизни.

Помощь со студенческой работой на тему


Виды конформизма

В противовес внешнему конформизму исследователи выделяют внутренний конформизм. Он характерен людям, которые действительно изменили свои взгляды и внутреннюю позицию в соответствии со внешними обстоятельствами и требованиями большинства членов группы. В этом случае человек может достичь внутренней гармонии (если его установки изначально совпадали с принятыми установками), или же он просто отказывается от своих идей и поддается общественности, осознавая бесполезность и бесперспективность своих мыслей.

С другой стороны, авторами выделяются пассивный и активный конформизм. Пассивный конформизм порождается внешним давлением извне. На человека оказали влияние – он сразу же подчинился, не желая сталкиваться с нападками и проблемами со стороны.

Активный конформизм исходит со стороны самого человека. Даже если позиция, которая будет более популярна, не объявляется и не спускается сверху, то человек стремится полностью погрузиться в ситуацию и почувствовать, к чему она может привести, и как на нее отреагирует общественность.

Это же касается осознанного и бездумного конформного поведения. Если человек осознает, что ему придется подчиниться каким-либо идеям и правилам, то в данном случае конформного поведение будет носить осознанный характер. Важную роль играет также и тот фактор, что индивид понимает последствия своих действий, может взвесить все «за» и «против».

Бездумное конформное поведение наоборот заставляет личность стихийно принимать сторонние нормы и принципы жизни, мировоззрения, не задумываясь о последствиях как для самих себя, так и для окружающих.

Рисунок 1. Роль конформности. Автор24 — интернет-биржа студенческих работ

Характеристика конформизма

Конформизм является осознанной формой социального поведения человека, при которой он находится под достаточно серьезным психологическим воздействием. Это приводит к тому, что человек вынужден принять общие социальные установки, чтобы не быть изгнанным из своей социальной группы.

Определение 1

По сути, конформизм – это согласие с общепринятыми установками и ценностями. При этом, человек не заявляет открыто о своем мнении, даже если оно, по его убеждению, более верное и приемлемое в складывающихся условиях.

По мере исследования конформизма как социального и психологического явления, исследователи сталкивались с рядом вопросов. Например, по какой причине люди проявляют конформизм, почему иногда они ведут себя конформно, а иногда они не проявляют такое поведение, почему некоторые не боятся высказать свое мнение и принять статус «нонконформизма», есть ли такие типы личности (с точки зрения психологии), которые в большей степени подвержены конформизму? В ходе исследований они добились того, чтобы получить конкретные ответы на заданные вопросы.

Во-первых, авторами было установлено, что степень конформизма может возрастать, если задача, которая поставлена перед группой, сложна и не входит в компетенции индивида. Таким образом, человек не уверен, что у него достаточно опыта и знаний для решения данного вопроса, поэтому он предпочитает соглашаться с мнением большинства, чтобы избежать личных ошибок.

Во-вторых, влияние группы на индивида напрямую зависит от того, насколько человек значим для своей группы, а также насколько группа важна для самого человека. Если эта группа для него – референтная, то соответственно она будет оказывать на него более сильное воздействие. В такой группе человек будет вести себя более конформно, чем в индифферентной группе, где он будет ощущать свое превосходство и более высокий уровень знаний и компетенций.

Выделим еще несколько моментов. Если человек напрямую зависим от соответствующей группы, то под ее влиянием он будет вести себя более конформно. Это будет происходить по причине того, что человек дорожит группой и боится потерять свое место внутри нее. Если он не зависит от группы, то ему будет проще проявлять нонконформизм или, в конце концов, выйти из состава сообщества, поскольку оно не будет иметь для человека большой ценности. Если в группе человек не находит поддержки, то он будет более склонен к конформному поведению. Обычно он становится «ведомым», подчиняется мнению большинства, игнорирует свои потребности и желания в том, чтобы заявить о себе и о собственном мнении.

Таким образом, конформное поведение человека является довольно сложной и актуальной проблемой, которая встала в центре исследований ряда ученых из разных областей. Это и психологи, и медики, а также психотерапевты, биологи. Для них изучение конформного поведения является важной частью, поскольку этот тип поведения раскрывает многие особенности жизни человека, его характера, деятельности, направленности мировоззрения. На степень проявления конформистких действий влияет также религия человека, его статус в обществе и в конкретной группе.

Рисунок 2. Конформность. Автор24 — интернет-биржа студенческих работ

Мы уже определили, что чем выше статус человека и уровень его компетенций, тем менее он подвержен конформности. Также следует уточнить, что конформности чаще подвержены женщины и дети, а вот мужчины реже подчиняются чужому мнению, поскольку могут самостоятельно отстоять свою позицию. Таким образом, конформность – это феномен современной науки, который изучается во всей его многоаспектности и многогранности.

Как дифференцировать конформное поведение индивида в группе и самоопределение личности?

Конформизм или феномен группового давления. Первым исследовал Аш в 50-е годы.

Все люди делятся на:

  • конформистов
  • нонконформистов – противостояние группе.

Конформное поведение поделил:

  • одобрение или внутренний конформизм – человек искренне принимает мнение группы;
  • уступчивость или внешний конформизм – человек демонстрирует согласие с группой, а сам остается при своем мнении;
  • негативизм (конформизм наизнанку) – человек всегда не согласен с требованиями группы.

Петровский в 70-е годы о формах социального поведения:

  • внушаемость – принятие требований группы на веру без критики, осмысления;
  • конформизм – внешнее следование требованиям группы;
  • коллективистическое самоопределение Личности – осмысленное критическое отношение к требованиям группы.

Милграм: «Мы зависимы от авторитетов, его мыслей, поведений. В тех культурах, где велика роль авторитетов много людей с конформным поведением.» Конформизм – социальное явление, когда поставлены неопределенные задачи, когда небольшая группа, не очень сплочена, все это влияет на проявление конформного поведения.

Деиндивидуализация – это поглощение человека социальной ролью. Когда человек утрачивает осознание границ роли (я сделал, но все это делают). Роль человека поглощает его Личность.

Зимбардо: «Проявляется прежде всего в толпе (где у нас есть анонимность). Проявляется в ситуациях, когда группа выполняет задачу, но ответственность не распределена (она размыта). Проявляется объективно, а субъективно она не осознается.» Огруппление мышления. Характерно для сплоченных групп. Группа начинает тратить силы не на анализ, а на поддержание сплоченности, гармонии. В результате – неправильные решения.

Групповая поляризация возникает в результате группового обсуждения, при столкновении точек зрения учитываются первоначальные установки, а не средние мнения.

В 1949 году Соломон Аш впервые опубликовал результаты исследования по проблемам конформизма.

По Петровскому (1969) – коллективистическое самоопределение осознанный выбор.

Конформность – податливость человека реальному или воображаемому давлению группы, проявляющаяся в изменении его установок и поведения по отношению к первоначально не разделявшейся им позиции большинства. Самоопределение Личности в группе является альтернативой как конформизма, так и негативизма. Самоопределение – избирательное отношение индивида к воздействиям конкретной группы, выражается в принятии одних и отвержении других групповых воздействий в зависимости от оценок, убеждений, групповых ценностей, идеалов.

Конформизм – это подчинение Личности давлению группы.

Как черта Личности конформизм проявляется в том, что человек действует неосознанно, выбирая точку зрения других, независимо от того, соответствует или не соответствует она собственной внутренней позиции.

Самоопределение – согласие с самим собой (профессиональное, личностное). Изучалось в контексте изучения коллективов. Есть такое определение как коллективистическое само-определение (Петровский, 1969, исследование на учениках с 6 по 10 кл.). Главные отличия от исследования конформности (Аш) – реальная группа; реальные отношения; оценивался не какой-то стимул, а комплекс морально-этических суждений.

С возрастом конформизм уменьшается, а самоопределение возрастает.

Конформное поведение – чисто психологическая характеристика позиции индивида относительно позиции группы, принятие или отвержение им каких-либо стандартов, мнений свойственных группе, меру подчинения давлению группе.

Петровский выделил 3 формы поведения:

  1. Внутригрупповая внушаемость (бесконфликтное принятие мнения группы).
  2. Конформизм (осознанное внешнее согласие с группой при внутреннем конфликте
  3. Коллективизм (коллективистическое самоопределение Л)ичности.

Плюсы и минусы конформизма и конформного поведения в психологии и социологии

Древние философы много размышляли над человеческими взаимоотношениями. Человека сложно представить вне социума. На протяжении жизни человек строит, разрывает прямые и косвенные связи с разными людьми, влияет на них, изменяя своё видение или своё мнение под воздействием общества. Это уникальная способность психики приспосабливаться.

Латинское слово conformis (подобный, сообразный) относится к моральным и политическим понятиям. Английское слово conformism и немецкое Konformizm обозначают одно и то же понятие — приспособленчество, некритическое принятие действительности, отсутствие своего мнения. Впоследствии это слово стало обозначать определённое поведение человека. В условиях развития глобализации конформизм превращается в стереотип сознания, отражённый в распространённой фразе: «Так живёт весь мир».

Несколько научных направлений изучают конформизм: психология личности, социальная психология и социология, политология, философия. Первые исследователи, описавшие данные состояния и характеристики конформизма: М. Шериф, Э. Фромм, Г. Кельме, А. В. Петровский .

Понятие конформного поведения в психологии и социологии

В социальной психологии, изучая поведение человека, когда он добровольно или под воздействием, реальным или воображаемым, отказывается от личного мнения в угоду другим или группы людей, звучит понятие конформность. Иногда используют синоним — конформизм. На бытовом языке несёт негативный оттенок и ставит ярлык приспособленчества, соглашательства и примиренчества. В социальной психологии для более точного определения явления эти понятия разделяют.

Конформность — чисто психологическая характеристика индивида по отношению к группе. Конформизм же — явление социального уровня и понятие в социологии, некритическое восприятие общественных стандартов, различных традиций и стереотипов. Происходит слепое подчинение через введённые нормы, правила всех государств, различных партий, лидеров, даже семьи и т. д.

Каждый волен противостоять, сопротивляться жёсткому давлению, тогда он превращается в нонконформиста. Крайние точки нонконформного и конформного поведения наблюдаются довольно часто в группах, где социально-психологическое развитие на низком уровне.

Факторы, ведущие к возникновению конформного поведения

Факторов и условий, выделенных экспериментальным путём и наблюдением, множество. Рассмотрим основные:

  • Индивидуальные, психологические особенности человека (интеллектуальный уровень, степень подверженности внушению, подвижность самооценки, жажда одобрения, страх санкций и т. д. ).
  • Микросоциальные характеристики человека (публичность процессов, каков статус и роль человека в группе, статус самой группы, её сплочённость, многочисленность и т. д. ).
  • Параметры ситуации события (актуальность проблемы и происходящего, уровень компетентности по затрагиваемой теме и т. д. ).
  • Половозрастные параметры (с возрастом происходит снижение проявлений, а женщины подвержены сильнее).
  • Особенности культурного пласта (культура Западная, Восточная различаются в корне и т. д. ).

Удачно складывается история, если выбор поведения в конформизме или его элементов приводит к цели и человек сохраняет свою индивидуальность и хорошие отношения с окружающими.

Виды конформности

В научной традиции говорить о двух основных видах конформистского поведения.

1. Внутренняя конформность — это, когда человек полностью пересматривает свои позиции и взгляды. Он поглощает мнение большинства, соглашается с ним, обладая высоким уровнем внушаемости, приспосабливается к группе.

2. Внешняя конформность — это, когда человек внешне показывает соглашательство, а внутреннего принятия мнения не происходит. Молча, выполняет принятые правила, что также ведёт к приспособлению в группе.

Существуют классификации и под другим углом зрения.

Например, выделяют три уровня конформного поведения:

  • Подчинение, оставаясь при своём мнении, даёт лишь внешнее соблюдение уговоров, традиций. Часто ограниченно продолжительностью ситуации с самим источников влияния.
  • Идентификация, которую относят к классической, ведёт индивида к уподоблению источнику, проживая симпатию и наличие привлекательных черт. В реципрокно — ролевой идентификации поведение происходит через ожидание от партнёров определённых действий и желание его оправдать. Мнения в этом случае не интегрированы в систему ценностей личности.
  • Интернализация сигналит о частичном или полном растворении мнения группы и ценностной системы индивида. При этом его поведение получается почти вне зависимости от внешних обстоятельств.

Иная классификация делит явление конформности на два вида:

  • Рациональная конформность наблюдается у человека, который берёт как руководство суждения другого человека. Он соответствует им, соглашается и исполняет то, что от него ожидают.
  • Иррациональная — сродни поведению стада, толпы. Индивид действует под давлением своей интуиции, инстинктов, а также чужого поведения и отношений, проявляя конформизм.

Отдельной строкой дают определение противоположному конформистскому явлению. Негативизм — это поведение, при котором активно происходит сопротивление мнению группы, отстаивание своей точки зрения, демонстрация своей независимости, попытка навязать всем своё мнение. Человек в итоге не приспосабливается, а приспосабливает всех под себя, противостояние конформизму.

Плюсы и минусы конформного поведения

Человек и группа — сложный клубок взаимоотношений. Без описанного выше поведения (конформизма) сложно создать сплочённый коллектив. Нонконформист со своей жёсткой позицией не сможет стать полноценным членом группы, возможно, возникнет вариант из ней выйти.

Плюсы: сплочённость коллектива в кризисы, проще организовать людей на дело, вживление нового члена в коллектив происходит в малые сроки.

Минусы: снижение способности человека самому делать выбор и определяться в новых условиях, создаются условия для возникновения тоталитарных сект и государств, плодятся предрассудки и предубеждения, снижение способности к творчеству и творческой мысли.

 Влияние группы и окружения на поведение и установки.

Loading…

Занятие 2. Влияние группы и окружения на поведение и установки.

Цель: дать понятие о навыках и умениях противостоять нежелательному влиянию группы

Ход занятия.

  1. Упражнение «Здравия желаю»

Цель: поздороваться с друзьями, пожелать хорошего дня

Инструкция: поздороваться через социальные сети со своими друзьями и пожелать им доброго и удачного дня.

Время 5 минут

2.Теоретическая часть.

Социальное влияние имеет место, когда поведение одного человека становится подобно поведению других людей. Внушаемость и конформизм в той или иной степени присущи каждому человеку с детства, но на степень их выраженности влияют возраст, пол, профессия, состав группы и пр. Под влиянием каких факторов человек уступает группе?

Социальное влияние имеет место, когда в результате взаимодействия повторный ответ человека на некую проблему более сближается с ответом другого человека, чем с собственным первоначальным ответом, т.е. поведение одного человека становится подобно поведению других людей.

Следует различать конформность и внушаемость. Конформность — подверженность человека групповому давлению, изменение своего поведения под влиянием других лиц, сознательная уступчивость человека мнению большинства группы для избежания конфликта с ней. Внушаемость, или суггестия — непроизвольная податливость человека мнению других лиц или группы (человек и сам не заметил, как изменились его взгляды, поведение, это происходит само собой, искренне).

Различают:

  • внутреннюю личную конформность(усваиваемая конформная реакция) — мнение человека действительно меняется под воздействием группы, человек соглашается, что группа права, и изменяет свое первоначальное мнение в соответствии с мнением группы, впоследствии проявляя усвоенное групповое мнение, поведение и при отсутствии группы;
  • демонстративное согласиес группой по разным причинам (чаще всего, чтобы избежать конфликтов, неприятностей лично для себя или близких людей), при сохранении собственного мнения в глубине души (внешняя, публичная конформность).

Исследования показали, что внушаемость и конформизм в той или иной степени присущи каждому человеку с детства и до конца жизни, но на степень их выраженности влияют возраст, пол, профессия, состав группы и пр. Под влиянием каких факторов человек уступает группе?

  1. Прежде всего влияют характеристики самого человека:в подростковом, юношеском возрастах конформизм самый высокий, потом снижается. После 25 лет остается у каждого человека на постоянном индивидуальном уровне. У женщин конформизм выше, чем у мужчин, но не всегда: если обсуждаемая проблема относится к разряду стереотипно женских видов деятельности, то женщины не уступают, а мужчины становятся более конформны. Уровень конформности зависит и от профессиональной деятельности человека. Так, высокий уровень конформности наблюдается у сотрудников, вовлеченных в постоянную групповую деятельность, а у военных он выше, чем у инженеров.
  2. Влияют характеристики самой проблемы,характеристики стимульного материала: чем сложнее, амбивалентнее стимульный материал, тем чаще проявляется конформность. Категориальные, качественные стимулы (а не количественные характеристики стимулов) увеличивают способность к сопротивлению групповому давлению.
  3. Влияет и размер группы. Ранее предполагали, что увеличение размера группы приводит к росту конформности, но оказалось, что зависимость носит не прямолинейный, а экспоненциальный характер. Когда к большинству присоединяется еще один человек, у «наивного» испытуемого конформность увеличивается, но в меньшей степени, нежели когда к большинству присоединялся предыдущий человек. Конформность возрастает с увеличением группы лишь до определенного предела(3-5-7 человек), после чего не растет, но и то лишь в случае, когда все члены группы воспринимаются человеком как независимые друг от друга. Таким образом, на конформность действует прежде всего количество воспринимаемых независимых источников информации. Влияет и степень согласия большинства. Так, при разрушении единства группового мнения человек более смело сопротивляется групповому давлению.
  4. Влияют взаимоотношения человека и группына уровень конформности (так, когда люди работали за совместное вознаграждение и надо было принять общее решение, конформность возрастала). Чем выше степень приверженности человека группе, тем чаще проявляется конформность. Но из этого правила есть исключение: вопрос в том, ищет ли человек принятия со стороны группы? Если человек хочет, ищет принятия себя группой, он чаще уступает группе, и наоборот, если не дорожит своей группой, то более смело сопротивляется групповому давлению. Индивиды с более высоким статусом в группе (лидеры) способны довольно сильно сопротивляться мнению группы — ведь лидерство связано с некоторыми отклонениями от групповых шаблонов. Наиболее подвержены групповому давлению индивиды со средним статусом, лица полярных категорий более способны сопротивляться групповому давлению.

Время:   10 минут

  1. Упражнение «Умею говорить нет»

Цель: научить ребят навыкам отказа, умею говорить «нет»

Многим трудно отвечать «нет» на вопрос, просьбу или поручение. Причины разные — от нежелания ощущать дискомфорт и чувство вины до страха стать ненужным из-за отказа. Задумайтесь: тот, кто постоянно говорит «да», значительно облегчает жизнь окружающим, но отодвигает собственные интересы на второй план. Но как хорошо, что каждый может научиться чутко прислушиваться к себе и своим потребностям, отстаивать свою позицию и больше не говорить «да», подразумевая под этим «нет».

Инструкция: возьми тетрадку и выбери главное для себя, запиши.

  • Я никому не могу отказать;
  • Не хочу быть эгоистом;
  • Не хочу казаться бессердечным;
  • Хочу, чтобы меня считали любезным человеком;
  • Не хочу спорить;
  • Хочу, чтобы меня оставили в покое;
  • Надеюсь, что в другой раз мне не откажут в ответной услуге;
  • Испытываю чувство вины по отношению к просителю;
  • Без меня ни за что не справятся;
  • Если не я сделаю это то кто?
  • Если я скажу «нет» меня больше не будут любить.
  • Какие еще причины можешь назвать:

Время работы: 5 минут

 

«Нет» — это новое «Да»

Дополни в тетради предложения

Мне не хочется идти, потому что…

Мне кажется это неудачная мысль, так как…

Я не могу принять в этом участие, потому что…

Нет, я не могу этого сделать, поскольку…

Я не могу исполнить это просьбу, так как…

Время работы: 15 минут

5.Рефлексия занятия. Что запомнилось? Что понравилось: Что было трудным?

Континуум и решеточные подходы к инфракрасному поведению конформных и квазиконформных калибровочных теорий: 8–12 января 2018 г.

Организовано Томасом Риттовым и Робертом Шроком

Список участников РасписаниеПросмотр видео

Эволюция асимптотически свободной калибровочной теории от большого евклидова импульса в ультрафиолетовом (УФ) диапазоне до малых масштабов импульса в инфракрасном (ИК) диапазоне имеет фундаментальное теоретико-полевое значение. Эволюция калибровочной связи описывается бета-функцией ренормгруппы.Особый интерес представляют свойства теории в ИК-нуле этой бета-функции, где теория масштабно-инвариантна и считается конформно-инвариантной. Рассмотрим векторную калибровочную теорию с калибровочной группой G и набором безмассовых фермионов Nf, преобразующихся в соответствии с представлением R группы G. Существует такой диапазон значений Nf, что теория перетекает от УФ к деконференцированному кирально симметричному конформному неабелеву кулону. фаза (NACP), связанная с IR-нулем бета-функции, которая является фиксированной точкой IR (IRFP) ренормализационной группы.Напротив, для малых Nf теория обнаруживает ограничение со спонтанным нарушением киральной симметрии в ИК-диапазоне. Хотя ряд точных результатов был получен для суперсимметричных калибровочных теорий, многие вопросы все еще остаются без ответа и в настоящее время исследуются для несуперсимметричных калибровочных теорий; например, (i) каково минимальное значение Nf (в теории с заданными G и R), для которого теория эволюционирует в NACP в инфракрасном диапазоне? (ii) каковы масштабные размеры различных физических операторов в IRFP?

В последние несколько лет была проведена интенсивная программа исследований, чтобы лучше понять свойства этой эволюции и вытекающую из нее конформную теорию поля.В этой программе использовались как континуальные подходы (например, разложение в ряды и методы конформного бутстрапа), так и моделирование на основе решеточной калибровочной теории. Также представляет интерес исследование теорий, которые демонстрируют медленно протекающую связь, связанную с приближенным IRFP и, следовательно, квазиконформным поведением. Цель этой конференции — собрать вместе экспертов, работающих над всеми этими подходами к конформным и квазиконформным теориям поля, чтобы они могли представить свои новые результаты, узнать о работе других групп, обменяться идеями и, надеюсь, получить новые результаты. .


Время Название Ведущий Расположение
9:00 Приветствие от организаторов Приветственные речи SCGP 102
9:30 Легкие дилатоны, самозванцы и связь между масштабом и конформной инвариантностью Бенджамин Гринштейн SCGP 102
10:30 Кофе-брейк НЕТ Кафе
11:00 Легкая композитная скалярная калибровочная теория на решетке SU (3) с Nf = 8 фермионов в фундаментальном представлении
Итан Нил SCGP 102
12:00 Обед НЕТ Кафе
13:30 Нарушение универсальности фермиона в конформной фиксированной точке Анна Хазенфрац SCGP 102
14:30 Кофе-брейк НЕТ кафе
15:00 Изучение сигналов соответствия в теориях с разными вкусами: отчет LatKMI
.
Энрико Ринальди SCGP 102

Время Название Ведущий Расположение
9:00 Отображение фундаментальных взаимодействий: гарантия безопасности и фундаментальная композитная динамика Франческо Саннино SCGP 102
10:00 Кофе-брейк НЕТ кафе
10:30 Сигма-частица или дилатон? Юлиус Кути SCGP 102
11:30 Обед НЕТ кафе
13:00 Еженедельный разговор SCGP: прогресс в исследованиях конформных и квазиконформных калибровочных теорий Джордж Флеминг SCGP 102
14:00 Решеточные модели композитной динамики Хиггса Клаудио Пика SCGP 102
15:00 Кофе-брейк НЕТ Кафе
15:30 Расчеты высшего порядка в фиксированных инфракрасных точках в теории калибровки Роберт Шрок SCGP 102

Время Название Ведущий Расположение
9:00 CMS ищет затухающие резонансы до WW / WZ Минакши Нараин SCGP 102
10:00 Кофе-брейк НЕТ Кафе
10:30 ATLAS ищет резонансы, затухающие до WW / WZ Инес Очоа SCGP 102
11:30 Феноменология составного бозона Хиггса — векторные дибозонные резонансы Кеннет-лейн, SCGP 102
12:30 Обед НЕТ Кафе
14:00 Схемно-независимые расчеты конформного инфракрасного поведения в несуперсимметричных и суперсимметричных калибровочных теориях Томас А Рыттов SCGP 102
15:00 Кофе-брейк НЕТ Кафе
15:30 Инфракрасное поведение калибровочной теории SU (2) с фермионами Кимо Туоминен SCGP 102
18:00 Конференция Банкет Кафе

Время Название Ведущий Расположение
9:00 Перенормируемая и асимптотически свободная квантовая гравитация Д.Р. Т. Джонс SCGP 102
10:00 Кофе-брейк НЕТ Кафе
10:30 Анализы с фиксированной точкой для критических анализов Бэнкса-Закса и моделей графена Джон Грейси SCGP 102
11:30 Построение решетки для конформной теории поля на искривленных римановых многообразиях Ричард Брауэр SCGP 102
12:30 Обед НЕТ Кафе
14:00 У.Проект S. Exascale Computing и поиск соответствия на решетке Мэйфэн Линь SCGP 102
15:00 Кофе-брейк НЕТ НЕТ
15:30 Максимально суперсимметричные теории на решетке Дэвид Шайх SCGP 102
16:30 Анализ теории эффективного поля дилатона для данных на решетке Джеймс Инголдби SCGP 102

Время Название Ведущий Расположение
9:00 Инфракрасная (2 + 1) -мерная КХД: конфайнмент, конформность и симметричное нарушение Зохар Комаргодский SCGP 102
10:00 Кофе-брейк НЕТ Кафе
10:30 Квантовые спиновые цепочки и теория чисел Корепин Владимир Владимирович SCGP 102
11:30 Теория конформного поля, методы начальной загрузки и приложения Далимил Мазак SCGP 102
12:30 Обед НЕТ Кафе
14:00 Новые результаты в конформных теориях поля Синань Чжоу SCGP 102
15:00 Заключительное слово SCGP 102
15:30 Чаепитие НЕТ 515

(PDF) Конформное поведение в КХД

Однако мы утверждаем, что бета-функция при конечных температурах равна нулю, что не означает исчезновения следа

тензора энергии-импульса.Таким образом, исчезновение бета-функции

при T> Tc не противоречит отсутствию

разности плотности энергии и трех

-кратному давлению.

Другой заключается в том, что при конечной температуре T клидовая временная окружность Eu-

играет роль внутреннего IR-сечения.

Таким образом, теории при T / Tc> 1 являются примерами «конформных теорий

с ИК-пересечением», которые были введены в [12].

Отметим, что КХД при конечной температуре даже с безмассовым кварком

никогда не демонстрирует степенного поведения пропагаторов мезона

из-за собственного ИК-сечения, несмотря на существование фиксированной ИК-точки

.

Проверка конформных теорий с помощью ИК-коррекции

в КХД при T / Tc> 1 оказала бы огромное влияние. Прежде всего, это будет означать наличие конформной области в

, а также ограничивающей области и деконфинирующей области

в фазовом пространстве, как показано ниже. Это также обеспечит фундаментальную основу

для исследования непертурбативных свойств —

связей кварков и глюонов при высоких температурах, таких как медленное приближение

свободной энергии к пределу идеального газа Стефана-Больцмана

.Это также подразумевает, как мы обсудим ниже, не-

аналитическое поведение mP S в терминах mq, которое

может быть решением недавней проблемы порядка кирального фазового перехода

для Nf = 2.

Подчеркнем, что КХД в компактном пространстве также является конформной

малой теорией с IR cuto ff для β≥βc. Здесь βcis

хиральный переход β. В случае компактного помещения

температура может быть определена как 1 / Nta, как обычно. Это

может быть просто утверждено, что КХД с кварками малой массы в деконфинирующей области

является конформной теорией с IR

cuto ff.Отметим также, что все численные моделирования на конечной решетке

для β≥βc относятся к конформным теориям с

и IR cuto ff.

Со всеми теоретическими аргументами, приведенными выше, в основной части этой статьи мы действительно выполняем скромную

проверку нашего предложения о «конформных теориях поля с коррекцией

IR» при T / Tc> 1. в случае Nf = 2 на конечной решетке

с фиксированным размером 163 × 64. Нашей конечной целью является проверка гипотезы конформной теории с помощью ИК-коррекции

для случая термодинамического предела в пространстве

Å.С другой стороны, чтобы проверить идею

конформных теорий с ИК-вырезом от темпоральных пропагаторов, нам нужна решетка с большим Nt. Поэтому

мы берем размер решетки 163 × 64. Такой выбор размера решетки

может не подходить для исследования термодинамического предела

в плоском пространстве.

Поскольку наши теоретические аргументы основаны только на бета-функции van-

и существовании IR cuto ff (либо

по временному, либо по пространственному), этот размер решетки

не портит нашу цель качественно исследовать поведение —

ир пропагаторов.Если бы мы могли подтвердить наши концепции конформной теории поля

с помощью IR cuto ff на решетке этого размера,

, мы могли бы естественным образом предположить, что наше предложение

будет реализовано на более крупной пространственной решетке, такой как 2563 × 64.

Когда мы сможем выполнить моделирование на такой большой решетке

, мы сделаем спектральное разложение GH (t)

, используя, например, метод максимальной энтропии (MEM) [13]

для сравнения с экспериментом. Однако это выходит за рамки

данной статьи.

Мы делаем тот же анзац на основе аргумента RG

, что и в большом Nf в конформном окне. Величина GH (t) be-

качественно различается в зависимости от того, меньше ли масса кварка

критической массы или нет.

Когда теория находится в относительно тяжелой кварковой области,

она экспоненциально затухает при больших TAS

GH (t) = cHexp (−mHt). (3)

С другой стороны, в «конформной области» определено

как

mH≤cΛIR (4)

где c — константа первого порядка, пропагатор GH (t)

ведет себя при больших значениях tas

GH (t) = ˜cH

exp (−˜mHt )

tαH, (5)

, которая является степенной скорректированной затухающей формой типа Юкавы

вместо экспоненциальной затухающей формы, наблюдаемой при

mH> c ΛIR.При конечной температуре экв. (3) и (5)

действительны только приблизительно из-за конечности диапазона t

. Более строгим способом было бы провести спектральное разложение GH (t). Мы постулируем, однако, что качественные особенности перехода

должны быть видны, применяя уравнения. (3) и (5) на конечной решетке.

Теперь обсудим результаты наших численных расчетов

в случае Nf = 2 для нескольких наборов параметров.

Сначала мы идентифицируем киральный переход около K =

0,151 при β = 6,0 на решетке 163 × 64 «методом on-Kc

» в ссылке. [14]. Поскольку это переход второго рода или

слабого первого порядка (см. Обсуждение ниже), нелегко подавить киральный фазовый переход

, отслеживая количество итераций

инверсии КГ. Однако для цели

в этой статье очень точное значение не требуется.

Мы смело заявляем 5.9 <βc <6,1 и 0,150

Затем мы проверим конформную область и формальное поведение con-

при β≥6.0 с малой массой кварка. Выберем

следующие значения β0s: β = 6.5,7.0,8.0,10.0

и 15.0. Мы показываем параметры для моделирования и численные результаты

в Таблице 1.

Мы берем несколько значений K для каждого β таким образом, чтобы

масс кварков составляла m0

qstake values ​​0.00 ≤mq≤0.10.

Мы также проверяем, что при большой массе пропагатор ведет себя

как экспоненциально затухающую форму.Возможно, стоит подчеркнуть, что

, когда β <6.0, пропагатор ведет себя как

, экспоненциально затухающая форма даже для очень малой массы кварка

.

Используемый алгоритм — это блокированный алгоритм HMC

ритм [15]. Мы выбираем параметры запуска таким образом, чтобы

приемлемость глобального теста мегаполиса составляла около 70%.

Статистика: 1000 траекторий MD для термализации

и 1000 траекторий MD или 500 траекторий MD для измерения

.Оцениваем ошибки складным ножом

3

Об асимптотике в подходе усеченного конформного пространства

  • [1]

    В.П. Юров, А. Замолодчиков, Подход с использованием усеченного конформного пространства к масштабированию Модель Ли-Янга , Int. J. Mod. Phys. A 5 (1990) 3221 [INSPIRE].

  • [2]

    В.П. Юров, А. Замолодчиков, Подход усеченного фермионного пространства к критической 2 Модель Д. Изинга с магнитным полем , Int.J. Mod. Phys. A 6 (1991) 4557 [INSPIRE].

  • [3]

    М. Лассиг, Г. Муссардо и Дж. Л. Карди, Область масштабирования трикритической модели Изинга в двух измерениях , Nucl. Phys. B 348 (1991) 591 [INSPIRE].

    ADS Статья Google Scholar

  • [4]

    П. Дори, А. Поклингтон, Р. Татео и Г. Уоттс, ТБА и TCSA с границами и возбужденными состояниями , Nucl.Phys. B 525 (1998) 641 [hep-th / 9712197] [INSPIRE].

    ADS MathSciNet Статья Google Scholar

  • [5]

    G. Feverati et al., Ренормализационная группа для подхода усеченного конформного пространства , J. Stat. Мех. 0803 (2008) P03011 [hep-th / 0612203] [INSPIRE].

  • [6]

    G.M.T. Watts, О ренормализационной группе для подхода граничного усеченного конформного пространства , Nucl.Phys. B 859 (2012) 177 [arXiv: 1104.0225] [INSPIRE].

  • [7]

    Г. Ватт, не опубликовано.

  • [8]

    П. Джокас и Г. Уоттс, Ренормализационная группа для подхода усеченного конформного пространства на цилиндре , arXiv: 1106.2448 [INSPIRE].

  • [9]

    М. Хогерворст, С. Рычков и Б.С. van Rees, Подход усеченного конформного пространства в d-измерениях: дешевая альтернатива теории поля на решетке? , Phys.Ред. D 91 (2015) 025005 [arXiv: 1409.1581] [INSPIRE].

  • [10]

    С. Рычков, Л.Г. Витале, Исследование гамильтонова усечения ϕ 4 теория в двух измерениях , Phys. Ред. D 91 (2015) 085011 [arXiv: 1412.3460] [INSPIRE].

  • [11]

    Дж. Элиас-Миро, С. Рычков, Л.Г. Витале, Перенормировка NLO в гамильтоновом усечении , Phys. Ред. D 96 (2017) 065024 [arXiv: 1706.09929] [ВДОХНОВЕНИЕ].

  • [12]

    A.J.A. James et al., Непертурбативные методологии для низкоразмерных сильно коррелированных систем: от неабелевой бозонизации до методов усеченного спектра , Rept. Прог. Phys. 81 (2018) 046002 [arXiv: 1703.08421] [INSPIRE].

  • [13]

    С. Гошал и А.Б. Замолодчиков, Граничная S-матрица и граничное состояние в двумерной интегрируемой квантовой теории поля , Int. J. Mod.Phys. A 9 (1994) 3841 [ Erratum ibid. A 9 (1994) 4353] [hep-th / 9306002] [INSPIRE].

  • [14]

    Р. Чаттерджи и А.Б. Замолодчиков, Локальная намагниченность в критической модели Изинга с граничным магнитным полем , Мод. Phys. Lett. A 9 (1994) 2227 [hep-th / 9311165] [INSPIRE].

  • [15]

    Р. Чаттерджи, Точная статистическая сумма и граничное состояние критической модели Изинга с граничным магнитным полем , Мод.Phys. Lett. A 10 (1995) 973 [hep-th / 9412169] [INSPIRE].

  • [16]

    А. Конечный, Модель Изинга с граничным магнитным полем: пример граничного течения , JHEP 12 (2004) 058 [hep-th / 0410210] [INSPIRE].

    ADS MathSciNet Статья Google Scholar

  • [17]

    G.Z. Toth, Исследование эффектов усечения в граничных потоках модели Изинга на полосе , J.Стат. Мех. 0704 (2007) P04005 [hep-th / 0612256] [INSPIRE].

  • [18]

    G.Z. Toth, Исследования в двумерной квантовой теории поля методами бутстрапа и TCSA , arXiv: 0707.0015 [INSPIRE].

  • [19]

    А. Конечный, Критическая модель Изинга с граничным магнитным полем: RG-интерфейс и эффективные гамильтонианы , JHEP 04 (2019) 001 [arXiv: 1811.07599] [INSPIRE].

    ADS MathSciNet Статья Google Scholar

  • [20]

    Дж.Л. Карди, Граничные условия, правила слияния и формула Верлинде , Nucl. Phys. B 324 (1989) 581 [INSPIRE].

  • [21]

    I. Runkel, Константы граничной структуры для минимальных моделей Virasoro серии A , Nucl. Phys. B 549 (1999) 563 [hep-th / 9811178] [INSPIRE].

  • [22]

    I. Affleck, Краевое критическое поведение двумерной трикритической модели Изинга , J. Phys. A 33 (2000) 6473 [cond-mat / 0005286] [INSPIRE].

  • [23]

    K. Graham and G.M.T. Watts, Линии дефектов и пограничные потоки , JHEP 04 (2004) 019 [hep-th / 0306167] [INSPIRE].

    ADS MathSciNet Статья Google Scholar

  • [24]

    Г. Феверати, Э. Куаттрини и Ф. Раванини, Инфракрасное поведение безмассовых интегрируемых потоков, входящих в минимальные модели из \ (\ фи \) 31 , Phys.Lett. B 374 (1996) 64 [hep-th / 9512104] [INSPIRE].

  • [25]

    И. Аффлек и А. В. У. Людвиг, Универсальное нецелое число вырождение основного состояния в критических квантовых системах , Phys. Rev. Lett. 67 (1991) 161.

  • [26]

    Д. Фридан, А. Конечный, О граничной энтропии одномерных квантовых систем при низкой температуре , Phys. Rev. Lett. 93 (2004) 030402 [hep-th / 0312197] [INSPIRE].

  • [27]

    Ф.А. Смирнов, А.Б. Замолодчиков, О пространстве интегрируемых квантовых теорий поля , Nucl. Phys. B 915 (2017) 363 [arXiv: 1608.05499] [INSPIRE].

  • [28]

    А. Кавалья, С. Негро, И. М. Сеченьи и Р. Татео, T \ (\ overline {T} \) -деформированные 2 D квантовые теории поля , JHEP 10 (2016) 112 [arXiv: 1608.05534] [INSPIRE].

  • Исследования конформного поведения в сильно взаимодействующих квантовых теориях поля

    Abstract

    В этой диссертации мы представляем работу по непертурбативному описанию различных конформных и почти конформных квантовых теорий поля с использованием комбинации численных и аналитических методов.Ключевой областью интереса является конформное окно четырехмерных калибровочных теорий с фермионами Дирака и его потенциальная применимость за пределами физики стандартных моделей. В первой главе мы рассматриваем некоторые из истории моделей составных сценариев Хиггса, чтобы мотивировать изучение калибровочных теорий вблизи конформного окна. Во второй главе мы рассматриваем решеточные исследования конкретной теории, SU (3) калибровочной теории с восемью разновидностями фермионов Дирака в фундаментальном представлении калибровочной группы.Мы делаем особый акцент на легком флейвор-синглетном скалярном состоянии, появляющемся в спектре этой модели, и его возможной роли как составного бозона Хиггса. Мы отстаиваем подход к характеристике почти конформных калибровочных теорий, в котором вычисления на решетке используются для определения наилучшего описания теории низкоэнергетического эффективного поля (EFT) таких почти конформных калибровочных теорий, а затем решетка и EFT используются в качестве дополнительных инструментов для классификации общие черты физики низких энергий в этих теориях.Мы представляем новые результаты для максимального изоспина ππ → ππ-рассеяния на решетке, вычисленного с использованием метода конечных объемов Люшера. Это исследование рассеяния призвано предоставить дополнительные данные для ограничения возможных EFT-описаний почти конформной калибровочной теории. В главе 3 мы рассматриваем историческое развитие киральной эффективной теории от современных методов алгебры до кирального лагранжиана и современных эффективных методов теории поля. Мы представляем новую структуру EFT, основанную на линейной сигма-модели для описания низколежащих состояний почти конформных калибровочных теорий.Мы уделяем особое внимание потенциалу разрушения хиральности и подсчету мощности шпурионного поля. В главе 4 мы сообщаем о новой формулировке решеточной квантовой теории поля, пригодной для непертурбативного изучения конформных теорий поля (КТП) при радиальном квантовании. Мы демонстрируем, что этот метод применим не только к CFT, но и в более общем плане к формулировке решеточной регуляризации для квантовой теории поля на произвольном гладком римановом многообразии. Общая процедура, которую мы называем квантовыми конечными элементами (QFE), рассматривается для скалярных полей.В главе 5 подробно описаны явные примеры численного исследования решеточных квантовых теорий поля на искривленных римановых многообразиях с использованием метода QFE. Обсудим спектральные свойства лапласиана конечных элементов на 2-сфере. Затем мы представляем исследование взаимодействующей скалярной теории поля на двумерной сфере и показываем, что при критичности она находится в хорошем соответствии с точной c = 1/2 минимальной КТП Изинга с высокой точностью. Мы также исследуем теорию взаимодействующих скалярных полей на [специальные символы опущены] x [специальные символы опущены] 2, и мы сообщаем о значительном прогрессе в изучении трехмерной конформной фиксированной точки Изинга в радиальном квантовании с помощью метода QFE.Мы надеемся, что в ближайшем будущем метод QFE будет использован для характеристики четырехмерных конформных неподвижных точек, рассмотренных в первой половине этой диссертации.

    Основное содержание

    Загрузить PDF для просмотраПросмотреть больше

    Больше информации Меньше информации

    Закрывать

    Введите пароль, чтобы открыть этот PDF-файл:

    Отмена ОК

    Подготовка документа к печати…

    Отмена

    Конформное поведение личности в обществе

    Что такое человеческое поведение? Это его действия по отношению к окружающей среде, к самому себе.В самом широком смысле это социальная функция, которая указывает на способность человека адаптироваться и общаться с обществом.

    В социальной психологии сегодня различают такие типы поведения человека, как конформизм и его противоположность — нонконформизм. Феномен конформизма можно охарактеризовать как способность адаптироваться, изменять под давлением общества свое мнение, действия. Хорошей иллюстрацией этого определения может быть рассказ Андерсена о короле, подчиненные которого боялись даже предположить, что на самом деле правитель голый.

    Противоположной способностью человека оставаться независимым от чужого мнения является понятие «нонконформизм» — это способность сохранять независимую позицию. Исследования влияния группы на личность и ее ценности стали отдельным предметом для изучения.

    В литературе «конформное поведение» термин обозначает отношение человека к группе, восприимчивость к ее влиянию. Это может быть сознательное подчинение мнению большинства во избежание конфликта или полной зависимости от властей и лидеров общества.

    В «удобных» для общества различают два типа. Внешнее соответствие, когда человек искусственно соглашается с мнением большинства, но внутренне поддерживает свои взгляды. А внутренняя конформность — человек настолько подвержен влиянию группы, что без критики принимает любую информацию и даже не пытается думать самостоятельно, а целиком полагается на мнение общества.

    Очень интересная особенность была обнаружена учеными и зафиксирована экспериментами в тех случаях, когда человек отрицает конформное поведение. Это так называемая позиция стойкого негативизма, полного отказа от группового давления, которая на первый взгляд кажется независимой. Но на самом деле, как показали исследования, такие случаи не являются полной свободой личности от общества. И если можно так сказать, это так называемое конформное поведение , наоборот. То есть постановка цели — ни при каких обстоятельствах не подчиняться группе, индивид становится зависимым от нее. Потому что он так или иначе привязан к общественному мнению, но только в противоположном направлении.

    Подлинной независимостью и независимостью можно назвать не полное отрицание общественного мнения (негативизм), а все же трезвую оценку ценностей группы, ее поведения.

    Что влияет на внушаемость человека и его конформное поведение, почему он становится рабом?

    Эксперименты показали, что на групповую восприимчивость влияют, прежде всего, характеристики самого человека. Самый высокий уровень внушаемости наблюдается в подростковом и подростковом возрасте.Затем степень конформизма постепенно снижается, а по мере созревания остается практически на постоянном уровне. Высокое влияние группы на людей, которые по профессии вынуждены контактировать с большим коллективом и адаптироваться к нему. Самыми конформными личностями можно назвать оркестровых музыкантов, военных, сотрудников крупных корпораций.

    Отмечено, что люди с высоким статусом могут упорно сопротивляться большинству. Наиболее внушаемым в обществе является средний класс, а лица полярной категории наиболее способны противостоять чужому давлению дольше всего.

    Конформное поведение — это скорее беда нашего общества. В эпоху переизбытка поступающей информации, когда ее невозможно проверить, люди часто вынуждены принимать на веру чужие ценности и взгляды. С другой стороны, есть положительное влияние этого явления, оно помогает обществу быть единым механизмом, способствует сохранению традиций, культуры и социальных ценностей.

    Частотное поведение конформных проволочных конструкций

    Б.А. Мунк, Частотно-селективные поверхности: теория и дизайн, John Wiley & Sons Inc., Нью-Йорк, 2000.

    Смотреть статью

    Т. К. Ву, частотно-селективная поверхность и сетка, John Wiley & Sons Inc., Нью-Йорк, 1995.

    Ф. Маттиелло, Г. Леоне, Г. Рувио, Анализ и определение характеристик криволинейных частотно-селективных поверхностей конечного размера, Исследования в области техники и технологий, Redfame Publishing, 2015.

    р.У. Наир, Р. М. Джа, «Электромагнитная конструкция и анализ характеристик бортовых обтекателей: тенденции и перспективы», IEEE Antennas and Propagation Magazine, Vol. 56, №4, стр. 276–298, август 2014 г.

    Смотреть статью

    А. Далкилич, Л. Алатан, С. Б. Топ, «Анализ конформного частотно-избирательного поверхностного обтекателя», 8-я Европейская конференция по антеннам и распространению радиоволн (EuCAP), Гаага, Нидерланды, стр. 469-472, апрель 2014 г.

    Смотреть статью

    H.Чжоу, С. Цюй, Б. Линь, Дж. Ван, Х. Ма, З. Сюй, В. Пэн, П. Бай, «Фильтр-антенна конического обтекателя FSS и несимметричная антенна», IEEE Transactions on Antennas and Propagation, т. 60, н. 6, стр. 3040-3045, июнь 2012 г.

    Смотреть статью

    Т. Цвик, Р. Миттра, «Эффекты усечения и кривизны периодических поверхностей: полосовая решетка», IEEE Transactions on Antennas and Propagation, vol36, n. 5, pp612-622, May 1988.

    E.А. Паркер, Б. Филипс, Р.Дж. Лэнгли, «Анализ связи между изогнутой FSS и закрытой плоской дипольной решеткой», IEEE Microwave and Guided Wave Letters, Vol. 5, N. 10. Oct. 1995.

    К. Пеллетти, Дж. Бьянкони, Р. Миттра, А. Монорчио, «Анализ конечных конформных частотно-селективных поверхностей с помощью метода характеристической базовой функции и подходов к спектральному вращению», Антенны IEEE и письма о беспроводном распространении, вып. 12. С. 1404 — 1407, 2013.

    .

    Смотреть статью

    Сипус, З., Босильевац, М., «Эффективный анализ изогнутых частотно-избирательных поверхностей», 3-я Европейская конференция по антеннам и распространению радиоволн, 2009 г. EuCAP 2009, Берлин, Германия, стр. 2726 — 2730, март 2009 г.

    Г. Леоне, Ф. Маттиелло, Г. Рувио, Р. Пьерри, «Поведение конформных конических частотно-селективных поверхностей», Progress in Electromagnetics Research Symposium (PIERS) 2015, Прага, июль 2015 г.

    Нетепловое поведение в конформных граничных состояниях — arXiv Vanity

    Аннотация

    Карди недавно заметил, что некоторые тщательно настроенные состояния 1 + 1 CFT на времяподобной полосе являются периодическими с периодом, установленным временем пересечения света.Рассматриваемые состояния определяются евклидовой временной эволюцией конформных граничных состояний, связанных с конкретными граничными условиями, наложенными на краях полосы. Мы объясняем это поведение и связанное с ним отсутствие термализации, показывая, что такие состояния являются конформными преобразованиями лоренцевой сигнатуры основного состояния полосы. Принятие предела длинной полосы подразумевает, что состояния, используемые для моделирования термализации на плоскости Минковского, допускают нетепловые конформные расширения за пределы будущей бесконечности плоскости Минковского и, таким образом, сохраняют некоторое понятие нетеплового поведения в поздние времена.Прокомментируем также голографическое описание этих состояний.

    1 Введение

    Быстрый переход в квантовой системе от гамильтониана H0 к гамильтониану H известен как квантовое тушение. Квантовые тушения представляют экспериментальный интерес, поскольку их можно изучать в лабораторных системах с участием ультрахолодных атомов. Они также представляют теоретический интерес как примеры неравновесных квантовых систем, термализация которых или ее отсутствие могут быть использованы в качестве первого шага к пониманию термализации в более общих квантовых системах.Конечно, квантовая система, которая начинается в чистом состоянии и развивается унитарно, всегда будет оставаться в чистом состоянии. Вопрос о том, термализуется ли квантовая система, можно определить как вопрос о том, достигают ли свойства системы, такие как корреляционные функции или энтропия запутанности, в конечном итоге постоянного «теплового» значения с небольшими колебаниями вокруг этого значения.

    CFT, определенные либо на окружностях, либо на конечных интервалах, обычно демонстрируют квазипериодическое поведение на больших временах, продиктованное плотностью состояний.Но в промежуточных временных масштабах — длинных по сравнению со временем прохождения света, но коротких по сравнению с указанным выше — можно ожидать, что они также приблизительно термализуются. Поэтому примечательно, что на конечной полосе длины L с конформно-инвариантными (и, следовательно, энергосберегающими) граничными условиями B, Cardy2014 недавно показал, что определенные состояния точно периодичны во времени с периодом L (в единицах скорости света установлен на единицу). Эти состояния определяются евклидовым интегралом по путям по прямоугольнику высотой h и длиной L с граничным условием B, наложенным со всех сторон.Конформная инвариантность означает, что физика определяется отношением L / h.

    Эта точная периодичность объясняется в Cardy2014 ограничением, что начальные условия включают только потомков идентичности. Это предполагает, и мы покажем ниже, что эти состояния являются конформными преобразованиями лоренцевой сигнатуры основного состояния полосы. Ниже мы называем вышеуказанные состояния настроенными прямоугольными состояниями и обозначаем их.

    Это наблюдение является нашим основным техническим результатом и подробно показано в разделе 2.1. Однако мы также отметим, что предел L → ∞ настроенных прямоугольников дает состояния на плоскости, которые использовались для изучения термализации в Calabrese2005; Calabrese2006; Calabrese2007; Calabrese2007b; Калабрезе: 2009ez; Hartman2013b (ниже мы называем его | h⟩Mink). Как описано в разделе 3, следует, что эти состояния также конформно связаны с основным состоянием на полосе шириной L с граничным условием B. В частности, эти основные состояния обеспечивают плавное конформное расширение | h⟩Mink за пределы будущей бесконечности плоскости Минковского и указывает на то, что эти состояния сохраняют некоторое представление о нетепловом поведении на поздних временах.Напротив, мы отмечаем, что более общие состояния не допускают таких гладких конформных расширений, хотя мы оставляем открытым вопрос о том, может ли существовать некоторое хорошо определенное (но негладкое) и аналогичным образом нетепловое расширение. Мы завершаем некоторые заключительные обсуждения в разделе 4, который предполагает, что существование таких конформных расширений может быть связано с другим возможным нетепловым поведением на позднем времени вышеупомянутых состояний Минковского. В Приложении A кратко комментируются связанные асимптотически объемные решения AdS3 для CFT с голографическими двойниками, а также приводится техническая информация для аргументации раздела 3.

    3 Конформные превращения на тепловой плоскости Минковского

    Выше мы отмечали, что настроенные прямоугольные состояния с произвольными L, h являются конформными преобразованиями лоренц-сигнатуры основного состояния на полосе шириной L. В результате эти состояния являются периодическими во времени с периодом L и не термализуются. Напомним, однако, что Calabrese2006; Calabrese2007; Calabrese2007b; Hartman2013b использовал конформные граничные состояния на бесконечной плоскости Минковского для моделирования термализации общих состояний.Такие состояния Минковского представляют собой L → ∞ предел настроенных прямоугольников с фиксированным h. Это наводит на мысль, что может иметь место смысл того, что конформные граничные состояния Минковского также не могут термализоваться.

    Мы уточним это ниже, показав, что конформные граничные состояния Минковского снова конформно связаны с основным состоянием на полосе конечной длины L с соответствующим граничным условием B. Грубо говоря, желаемое конформное преобразование является композицией сингулярного h → 0 (κ → 1) предел (8) с бесконечным масштабным преобразованием, которое переводит L → ∞, но легче вывести правильное отображение из соображений Евклида.Мы обнаружим, что наша карта переводит плоскость Минковского в ромб, показанный на рисунке 1, который мы называем фундаментальным ромбом. В частности, мы видим, что состояния | h⟩Mink∝e − h3H | B⟩, определенные на плоскости Минковского, допускают расширения своей временной эволюции за пределы будущей нулевой бесконечности (I ±). Поскольку это расширение определяется основным состоянием на полосе, оно никоим образом не является термическим. Отсутствие периодичности и явная термализация в Calabrese2006; Calabrese2007; Calabrese2007b; Hartman2013b можно рассматривать как результат сосредоточения внимания на основном алмазе, протяженность которого во времени слишком мала, чтобы почувствовать влияние границ полосы на рисунке 1.

    Ниже мы также покажем, что более общие состояния на плоскости Минковского не могут быть гладко продолжены таким же образом. Это поднимает вопрос, могут ли эти более общие состояния Минковского «термализоваться» в более глубоком смысле, чем конформные граничные состояния.

    Теперь построим желаемое конформное отображение. Как и в разделе 2, мы начинаем с евклидова конформного преобразования, а затем Вик меняет результат. Первый полезный шаг в построении желаемого преобразования — связать интеграл по путям по (скажем, восточной) половине единичной сферы с теми, которые определяют как состояния Минковского | h⟩Mink, так и основное состояние | 0⟩strip на полосе длина L.Принимая θ за обычный полярный угол, основанный на северном полюсе, наше полушарие будет θ, ϕ∈ [0, π]. Конформное отображение в (евклидову) полосу h = ∞ с конечным L и декартовыми координатами X, TE определяется как TE = Lπlntanθ / 2, X = Lϕπ. Отображение на (евклидову) полосу L = ∞ с конечным h и декартовыми координатами x, τ аналогично, отличается только поворотом евклидова пространства на π / 2 и сдвигом начала координат. Полная форма этого отображения довольно сложна в терминах θ, ϕ, хотя она упрощается при τ = 0 (θ = π / 2), где мы находим x = hπlntanϕ / 2.Итак, для τ = TE = 0 имеем x = hπlntan (πX / 2L). Симметрия относительно обращения времени означает, что конформное преобразование с поворотом Вика может быть записано в терминах нулевых координат U = T − X, V = T + X на фундаментальном ромбе и u = t − x, v = t + x на Самолет Минковского as

    U = −2Lπarctane − 2πu / β и V = 2Lπarctane2πv / β, (21)

    , где мы ввели параметр β = 2h, который из (20) имеет интерпретацию обратной температуры при L → ∞.Как было объявлено, это отображает плоскость Минковского в фундаментальный алмаз −U, V∈ [0, L]. Отображение (21) связывает метрики на плоскости Минковского и фундаментального ромба соотношением ds2Mink = Ω2ds2diam с конформным множителем

    Ом = β2L√cosh3πuβcosh3πvβ. (22)

    Карта (21) известна из исследования систем без границ, где она хорошо известна тем, что отображает ромб шириной L в цилиндре с окружностью 2L на термическую плоскость Минковского (см. Hislop: 1981uh; Haag: 1992hx или, точнее, Maldacena: 1998bw ).Другими словами, применение этой карты к тензору напряжений в тепловом состоянии в пространстве Минковского (с) дает тензор напряжений на фундаментальном алмазе, который характерен для основного состояния на цилиндре с окружностью 2L. Поскольку на полуплоскости с конформными граничными условиями математические ожидания тензора напряжений в полосе | 0⟩ шириной L совпадают с таковыми в основном состоянии цилиндра с окружностью 2L. По той же причине математическое ожидание тензора напряжений в | h⟩Mink точно термическое.Таким образом, (21) связывает эти тензоры напряжений по желанию. Также несложно проверить (21), исследуя одноточечные функции первичных операторов. Применяя (21) к одноточечной функции в | h⟩Mink (15), получаем

    , что согласуется с (11) в фундаментальном алмазе.

    Основное состояние полосы | 0⟩strip, таким образом, обеспечивает плавное конформное продолжение | h⟩Mink за пределы I ±. Это особое свойство конформных граничных состояний, которое не присуще более общим состояниям на плоскости Минковского.Действительно, теперь мы опишем класс состояний, которые не допускают гладких конформных расширений за I ±.

    Для простоты мы предполагаем, что теория допускает U (1) -симметрию с образующей Q такой, что Q | h⟩Mink = 0. Требуемый класс состояний может быть получен из | h⟩Mink, действуя в момент t = 0 с унитарным оператором O, инвариантным относительно комбинированного действия сдвигов x → x + λ и eipλQ для некоторого импульса p и любого смещения λ. Если O имеет нетривиальный коммутатор с некоторым комплексным примарным элементом Φ с зарядом q ≠ 0 при указанном выше U (1), математическое ожидание Φ в O | h⟩Mink будет иметь вид ⟨Φ (t = 0)⟩ = DΦe − iqpx.Предположим, что DΦ ≠ 0. С другой стороны, математическое ожидание тензора напряжений остается трансляционно-инвариантным. Если O также сохраняет симметрию Z2, которая действует одновременно как четность (x → −x) и зарядовое сопряжение (Q → −Q), то, сделав дополнительное масштабное преобразование, мы можем принять тензор напряжений, чтобы он имел такое же (тепловое) математическое ожидание как в | h⟩Mink. Это заставляет любое конформное отображение, которое может определять конформное расширение нашего состояния, иметь вид (21) вблизи I ±.

    Однако есть случаи, в которых можно показать, что математическое ожидание Φ на поздних временах имеет вид

    Этот результат может быть мотивирован предположением, что действительная и мнимая части Φ существенно не взаимодействуют в поздние моменты времени, и использованием конформного преобразования для генерации e.грамм. из (15). В голографическом контексте это следует из известного спектра квазинормальных мод на черной дыре БТЗ, как описано в приложении A.

    Таким образом, основной ромб имеет форму (23), умноженную на eipqu + e − ipqv. Это последний фактор, который вызывает проблемы. Будущие ребра ромба определяются либо u → + ∞, либо v → + ∞. Там пределы (23) гладкие и ненулевые. Но поскольку множитель eipqu + e − ipqv колеблется бесконечно много раз по мере приближения к этим ребрам, наше новое состояние не может быть там гладким и не допускает гладких конформных расширений за пределы ромба.

    Тем не менее, можно задаться вопросом, позволяет ли динамика CFT развивать состояние через возникающую сингулярность. Другими словами, может ли наше новое состояние допускать уникальное и четко определенное, но сингулярное конформное расширение на времяподобную полосу? Гладкое математическое ожидание тензора напряжений можно рассматривать как указание на то, что это так, хотя полный ответ выходит за рамки настоящей работы.

    4 Обсуждение

    Мы показали, что настроенные прямоугольные состояния Cardy2014 являются конформными преобразованиями лоренцевой сигнатуры основного состояния на полосе.Это сразу объясняет периодичность и отсутствие термализации, наблюдаемую в Cardy2014 . Кажется очевидным, что точная периодичность аналогичного локального гашения, изученного в local , аналогичным образом связана с тем, что конечное состояние является конформным преобразованием лоренцевой сигнатуры основного состояния.

    Мы также показали, что связанные состояния | h⟩Mink использовались для моделирования термализации в Calabrese2005; Calabrese2006; Calabrese2007; Calabrese2007b; Калабрезе: 2009ez; Hartman2013b может быть конформно отображено в основное состояние конечной L-полосы, ограниченной основным алмазом.Таким образом, основное состояние полосы обеспечивает плавное конформное расширение таких состояний за пределы будущей бесконечности плоскости Минковского. Это расширение явно нетепловое. Напротив, мы утверждали, что более общие состояния не допускают гладкого конформного расширения.

    Фактическое конформное преобразование, используемое для соотнесения | h⟩Mink с фундаментальным алмазом в | 0⟩-полосе, в точности совпадает с тем, которое используется для соотнесения теплового состояния на плоскости Минковского с алмазом на (полу) цилиндре. Таким образом, на формальном уровне это связано с тем фактом, что вакуум в цилиндре обеспечивает конформное расширение теплового состояния Минковского.Напомним, однако, что тепловое состояние сильно смешано, и вакуумный удлинитель цилиндра очищает состояние, добавляя дополнительные степени свободы. Напротив, состояния | h⟩Mink уже являются чистыми, и — поскольку границы полосы проходят через правый и левый углы основного ромба (см. Рисунок 1) — расширение | 0⟩strip не добавляет новых степеней свободы. Единственная дополнительная информация, предоставленная помимо той, что уже есть в | h⟩Mink, — это конкретный выбор граничных условий, налагаемых на краях полосы.

    Это наблюдение показывает, что | h⟩Mink сохраняет некоторые нетепловые характеристики даже в далеком будущем. Мы отметили, что более общие состояния не допускают гладких конформных расширений, хотя мы оставили открытым вопрос о том, могут ли они допускать хорошо определенные, но негладкие конформные расширения с аналогичными нетепловыми характеристиками.

    Интересно поразмышлять о последствиях для общих исследований термализации. Например, Calabrese2005; Calabrese2006; Калабрезе: 2009ez утверждал, что взаимная информация двух интервалов одинаковой длины ℓ в | h⟩Mink сначала растет, чтобы достичь теплового значения, а затем показывает заметный провал в момент времени t = ℓ + D, где D — расстояние между интервалы.Здесь, как обычно, мы устанавливаем скорость света равной единице, так что это время, когда квазичастицы, движущиеся вправо со скоростью света, которая первоначально заполняла левый интервал, будут полностью содержаться в правом интервале. Это было ключевым элементом аргументов Calabrese2005; Calabrese2006; Calabrese: 2009ez для простого квазичастичного описания запутанности (хотя см. Cardy2014 для более точной картины). Хотя мы понимаем, что HTA будет сомневаться в том, может ли этот результат сохраняться за пределами довольно специальных рамок рациональных теорий коформального поля, если он будет подтвержден для общих CFT, вышеуказанный провал будет примером такого рода позднего времени (t≫h) non -тепловое поведение мы имеем в виду.Тогда мы должны спросить, могут ли такие результаты быть тесно связаны с существованием конформных расширений, которые могут быть специфичными для состояний | h⟩strip или, по крайней мере, для состояний в 1 + 1 CFT.

    Благодарности.
    Мы благодарим Джона Карди, Себастьяна Фишетти, Томаса Хартмана, Уильяма Келли, Роба Майерса и Марка Средницки за обсуждения. Эта работа была частично поддержана Национальным научным фондом в рамках гранта № PHY11-25915, грантом FQXi FRP3-1338 и фондами Калифорнийского университета.Кроме того, К.К. поддерживается NSF GRFP в рамках гранта № DGE-1144085.

    Приложение A Голографическое описание

    Перед тем, как начать, вспомните из Aharony: 2010ay , что голографический двойник BCFT часто может быть описан добавлением соответствующих орбифолдов / ориенфолдов к балку, которые пересекают конформную границу AdS на границе CFT. Параллельно с конструкциями Randall-Sundrum Randall: 1999ee; Рэндалл: 1999vf , исх. Takayanagi2011; Fujita2011 представила простую феноменологическую модель, в которой человек просто выбирает поверхность Σ в балке (называемую ниже браной конца света), на которой нужно взять объемное пространство-время до конца.Затем накладываются граничные условия, требующие, чтобы эта поверхность пересекала конформную границу AdS на границе CFT. Также требуется, чтобы объемные поля удовлетворяли граничному условию на бране конца света, которое уважает инвариантность диффеоморфизма и которое обеспечивает хороший вариационный принцип для системы. Ниже мы воспользуемся этой структурой и наложим граничное условие Неймана для метрики

    , где Kμν — внешняя кривизна Σ, и граничное условие Дирихле.

    для некоторого минимально связанного объемного скаляра ϕ, который для простоты мы считаем свободным, за исключением его связи с объемной гравитацией Эйнштейна-Гильберта AdS3.Считаем, что этот скаляр имеет массу m, а двойственный оператор CFT Φ — размерность Δ = 1 + √1 + m2ℓ2, где ℓ — длина AdS. Здесь для простоты мы ограничимся операторами с ∆> 1. Мы также игнорируем любые сложности, связанные с внутренними компактными размерами или дополнительными полями AdS3.

    Прежде чем перейти к состоянию | h⟩Mink, сначала обсудим голографическое описание основного состояния полосы | 0⟩strip. Напомним, что полоса лоренцевой сигнатуры длины L и бесконечной высоты конформно эквивалентна глобальному AdS2, элемент строки которого можно записать

    со шкалой длины AdS2 ℓ такой же, как шкала длины AdS3.Здесь мы берем t∈ (−∞, ∞) и θ∈ [−π / 2, π / 2]. Поскольку мы ожидаем, что основное состояние полосы будет инвариантным относительно изометрий SO (1,2) из ​​(27), голографические двойственные пространства-времени должны допускать слоения на слои AdS2 с константой ϕ на каждом слое.

    При выборе конформной системы отсчета, в которой граничная метрика (27), координата Феффермана-Грэма z будет постоянной на каждом срезе. Тогда объемная метрика (с использованием Δ> 1)

    (28)
    γμν (x, z) = γ (0) μν (x) + z2γ (2) μν (x) +…, (29)

    , где радиальная гамильтонова связь требует

    γ (0) μνγ (2) μν = −12R. (30)

    Здесь z — радиальная координата, которая приближается к 0 вблизи границы AdS, а R — скаляр кривизны Риччи граничной метрики γ (0) μν, которую мы принимаем равной (27). Поскольку для симметрии AdS2 требуется γ (2) μν∝γ (0) μν, мы легко решаем (30), чтобы найти γ (2) μν = 2γ (0) μν.

    Таким образом, до этого порядка решение не зависит от ϕ0. Так как тензор граничных напряжений Henningson: 1998gx; Баласубраманиан: 1999re определяется значениями γ (0) μν и γ (2) μν, мы видим, что он также не зависит от ϕ0.Подробный расчет подтверждает, что он соответствует ожидаемому значению в полосе | 0⟩, приведенному в разделе 2.2.

    Теперь легко построить голографические двойники к более общим состояниям настроенного прямоугольника, используя наблюдение в разделе 2.1, что они являются конформными преобразованиями лоренцевой сигнатуры | 0⟩ полосы. Конформные преобразования CFT реализуются в основном с помощью подходящих диффеоморфизмов, поэтому решения, двойственные к любому | L / h⟩strip, описывают ту же геометрию, что и для | 0⟩strip. Все, что меняется, — это выбор конформной компактификации (т.е., выбор конкретной радиальной координаты Феффермана-Грэма z). Это сразу объясняет наблюдение в сноске 1 о том, что, несмотря на высокую энергию для больших L / h, такие решения не образуют черные дыры.

    Можно почувствовать решения, взяв ϕ0 достаточно малым, чтобы можно было игнорировать обратную гравитационную реакцию. Тогда решение должно быть просто некоторой областью AdS3, граница которой соблюдает симметрии и условие (25). Очевидный выбор — использовать AdS2-срез AdS3, где Σ — AdS2 минимального радиуса.Тогда наше решение составляет лишь половину глобального AdS3, как показано на рисунке 6. Аналогичным образом можно построить интересные возбужденные состояния, двойственные CFT, на полосе, используя половину любой (глобальной) черной дыры BTZ Banados1993 , хотя они нарушают SO (1 , 2) симметрии вплоть до временных переводов Takayanagi2011 .

    Рисунок 6: Постоянный временной интервал основного основного состояния. Красная линия обозначает брану конца света Σ при z = 1, а две синие линии обозначают срезы AdS2 с постоянной z.В пределе ϕ0 → 0 метрика становится метрикой пустого глобального AdS3.

    Вернемся к общему ϕ0. Мы хотим обсудить предел, при котором длина L прямоугольника становится бесконечной. Как описано в разделе 3, ассоциированные состояния | h⟩Mink конформно связаны с фундаментальным ромбом | 0⟩strip. Этот ромб определяет связанную область конформной границы любого объемного решения. Пересечение основной части причинного прошлого и будущего этого алмаза определяет область, аналогичную клину Риндлера глобального AdS3.

    В самом деле, существует естественный набор координат типа Риндлера, определенных на этом клине следующим образом. Мы используем калибровку Феффермана-Грэма, в которой граничная метрика в фундаментальном ромбе становится обычной метрикой Минковского 1 + 1. Отмечая, что пространственные сдвиги этой метрики совпадают с одной из исходных изометрий AdS2, мы видим, что соответствующая радиальная координата zR определяет слоение, в котором каждый слой остается инвариантным относительно сдвигов. Таким образом, мы можем использовать координату Киллинга xR, связанную с этой изометрией, и временную координату tR, которая ортогональна xR в каждом срезе.Оставшаяся свобода масштабирования фиксируется путем связывания температуры 1 / β с нашим фундаментальным алмазом, как в разделе 3, и путем принятия xR и tR для нормализации относительно граничной метрики, определяемой zR. Обратите внимание, что наши граничные условия требуют, чтобы решение в этой области Риндлера асимптотически соответствовало обычному клину Риндлера пустого глобального AdS3 при tR → ± ∞.

    Конечно, другое название клина Риндлера глобального AdS3 — это (внешняя часть) плоская черная дыра BTZ. Таким же образом, выраженное в приведенных выше координатах Риндлера, наше решение для общего ϕ0 определяет внешний вид некоторой динамической BTZ-подобной черной дыры, которая, как мы видим, должна приближаться к обычному решению BTZ в далеком будущем и прошлом.Продолжая наше решение за горизонтом, можно, конечно, обнаружить, что пространство-время заканчивается на бране конца света Σ. При ϕ0 = 0 мы получаем решение, используемое для описания голографических двойников состояний в Hartman2013b , которое детально исследовало полученные свойства сцепленности.

    Это голографическое описание конформной карты из раздела 3, относящейся к | 0⟩strip и | h⟩Mink. Объемная версия конформного граничного состояния | h⟩Mink — это просто особая область пространства-времени, двойственного к | 0⟩strip.Тепловые свойства обусловлены сосредоточением внимания на основном алмазе и игнорированием области более далекого будущего. Хотя эту область можно с полным основанием назвать (плоской) черной дырой, решение может быть расширено на будущее как пространство-время без черной дыры. Более того, хотя брана конца света в некотором смысле скрыта за горизонтом черной дыры для целей, связанных с наблюдениями в фундаментальном алмазе, она непосредственно видна наблюдателям, чьи мировые линии простираются дальше во времени.

    Позднее поведение (24) теперь оправдано для голографических теорий, если отметить, что наше решение становится обычной черной дырой BTZ при tR → ∞, и вспомнить Birmingham2001 , что с импульсом p низшие скалярные квазинормальные моды BTZ иметь частоты ω = ± p − 2πiΔ / β.

    Добавить комментарий

    Ваш адрес email не будет опубликован. Обязательные поля помечены *